博士科研启动基金(200612003)
- 作品数：5 被引量：8H指数：1
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- NO_2分子荧光辐射的时间分辨谱被引量：1
- 2008年
- 以Nd∶YAG脉冲激光器抽运的光学参量发生器/放大器作激发光源,采用激光诱导荧光光谱技术对NO2分子激发电子态的荧光辐射寿命进行了实验研究。结果显示,NO2分子的荧光辐射寿命与激发波长、样品气压密切相关。不同波长的激光激发NO2分子,激发电子态荧光辐射的时间分辨谱均以双指数规律衰减,荧光辐射由长、短两种寿命成分组成,短寿命成分产生于NO2分子A2B2和B2B1←X2A1激发跃迁的荧光辐射,而长寿命成分产生于NO2分子由X2A1向A2B2与X2A1耦合能级激发跃迁的荧光辐射。通过分析两种寿命成分随样品气压变化的机理,确定了产生短寿命荧光的受激分子主要通过辐射荧光和快速的内转换过程退激发;而产生长寿命荧光的受激分子除辐射荧光外,则主要通过碰撞无辐射跃迁过程退激发。
- 张贵银靳一东
- 关键词：时间分辨谱
- NO_2分子的光学-光学双色双共振多光子离化谱被引量：1
- 2008年
- 以Nd:YAG激光器的二倍频输出光为抽运光,其三倍频输出抽运的光学参量发生/放大器输出光为探测光,利用光学-光学双色双共振多光子离化光谱技术(OODR-MPI),获得了NO2分子在605—675nm探测光波长范围内的多光子离化激发谱.通过对NO2分子离化机理的分析,确定了在此波长区间,NO2分子经1+3+1双共振多光子过程离化,离化通道为NO2(X2A1)hν1→NO2(A2B2)3hν2→NO2(3pσu)hν2→NO2++e.谱线归属结果表明,所得OODR-MPI谱对应于NO2分子3pσu里德伯态的三光子共振吸收,获得了该态的对称伸缩振动频率ω1=(1442.5±25.5)cm-1,弯曲振动频率ω2=(590.5±4.9)cm-1,其带源位于(58331±71)cm-1处,量子亏损值为0.69.
- 张贵银靳一东
- 关键词：光学里德伯态分子常数
- NO分子光声光谱的理论分析被引量：1
- 2010年
- 采用拉普拉斯变换严格求解二能级系统光与物质相互作用的速率方程，获得了强激光诱导气体分子系统光声信号的解析表达式。结果显示光声信号的大小与样品分子的吸收截面、激发光强度、分子共振跃迁吸收的光子数、分子碰撞弛豫速率等因素有关。借助于光声信号随激光强度的变化关系，将NO分子在420.0～470.0 nm波长区间的激光诱导光声光谱归属于NO分子经X 2Π→A 2Σ的双光子激发跃迁及X 2Π→E 2Σ，F 2Σ，R 2Σ的三光子激发跃迁，由此获得NO分子A 2Σ，E 2Σ，F 2Σ和R 2Σ激发电子态的振动常数分别为2 346，2 342，2 397和2 381 cm-1，结果与采用其他方法测量的结果符合得较好。并对光声信号随缓冲气压升高而出现饱和的现象进行了理论解释。
- 张贵银靳一东
- 关键词：激光光谱学光声光谱二能级NO缓冲气体
- 强激光诱导NO分子的多光子光声光谱被引量：5
- 2007年
- 以Nd∶YAG激光器抽运的光学参量发生/放大器为激发源,采用脉冲光声（PA）光谱技术,获得了NO分子在420.0～470.0 nm波长区间的激光诱导光声光谱,光谱由规则的振动序列组成。通过测量光声信号随激光强度的变化,确定了光声信号产生于NO分子经X^2Π（v″=0）→A^2Σ（v′=0,1）的双光子激发跃迁及X^2Π（v″=0）→E^2Σ（v′=2,3,4）,F^2Σ（v′=1,2,3）,R^2Σ（v′=0,1）的三光子激发跃迁,对应于双光子激发跃迁的光声信号比通过三光子激发跃迁产生的光声信号强,由此确定了以可见光作激发光源,采用光声技术对NO分子进行探测的最佳激发波长为452.4 nm或429.6 nm。以实验结果为基础,获得了NO分子A^2Σ,E^2Σ,F^2Σ,R^2Σ激发电子态的振动常数分别为2346 cm^-1,2342 cm^-1,2397 cm^-1,2381 cm^-1,与采用其他方法测量的结果符合得较好。
- 张贵银关荣华靳一东
- 关键词：分子光谱学多光子激发光声光谱
- NO(3+1)共振增强的多光子离化谱
- 2007年
- 用皮秒脉冲高功率Nd∶YAG激光器抽运的光学参量发生/放大器作激发源,获得了NO分子在420-500 nm波长范围内的多光子离化谱,光谱图呈现分离谱的特征,表明在该波长区间NO分子以多光子共振方式离化。离化信号随激光强度的近四次方变化关系表明,在420-500 nm波长范围内NO分子吸收4个光子而离化。通过对谱线的标识,首次分离出NO分子以E^2Σ激发电子态为中间共振态的（3＋1）多光子离化光谱序列,由谱线序列峰值波长得到NO分子E^2Σ电子态的振动常数,从而实现了采用多光子离化技术对该态能级结构的实验研究。
- 张贵银靳一东
- 关键词：NO
