邹晓兵
- 作品数：109 被引量：316H指数：10
- 供职机构：清华大学更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金中国博士后科学基金国家教育部博士点基金更多>>
- 相关领域：电气工程理学核科学技术一般工业技术更多>>
- 喷气式Z箍缩等离子体辐射软X射线能谱的研究被引量：6
- 2006年
- 研制了一台五通道ROSS-FILTER-PIN软X射线能谱仪,能谱范围为0·28—1·56keV.它由5个连续能段组成,每个能段的起止边由罗斯滤片对(ROSS-FILTERS)的L或K吸收边确定.罗斯滤片对的厚度通过优化计算得到,为了使每个通道的灵敏区外响应(即所测能段外响应)与通道总响应之比最小,在滤片对的第二滤片上镀上了一定厚度的第一滤片材料;为了缩减滤片表面积以增强低能滤片的抗冲击能力及方便滤片加工,能谱仪采用了小探测面积的PIN探测器(1mm2).借助此能谱仪,测量得到了喷气式Z箍缩(Z-pinch)等离子体辐射软X射线能谱的分布,并研究了软X射线产额随箍缩状况的变化趋势.
- 邹晓兵王新新张贵新韩旻罗承沐
- 氮气短间隙的耐受电压和气体密度恢复特性被引量：16
- 2011年
- 为了提高气体火花开关重复运行频率,对氮气短间隙的耐受电压和气体恢复特性进行了研究。采用"双脉冲法"获得了气隙耐受电压恢复特性,利用Mach-Zahnder干涉仪记录了气体密度的恢复过程,用CCD相机拍摄了放电图像。实验发现:耐受电压恢复过程分为静态击穿电压恢复和过电压击穿能力恢复两个阶段,后者所需的时间远超过前者。即使气体密度完全恢复了,气隙也仅恢复其静态击穿电压,其原因可能是放电残留的长寿命氮原子在阴极上复合导致阴极电子发射,持续不断地为放电提供初始电子。"双脉冲法"实验中气隙两次击穿的路径通常是分离的,说明气体绝缘最薄弱之处并不一定位于第1次火花放电通道上。
- 蔡新景邹晓兵王新新
- 关键词：气体放电气体火花开关
- 基于Helmholtz模型的流注放电过程光电离快速计算被引量：6
- 2015年
- 流注放电过程通常用流体模型来描述,它由粒子连续性方程耦合泊松方程组成,光电离作为源项加在电子和正离子连续性方程上。目前光电离一般用精度较低的空间均匀背景预电离代替或者用计算效率低的Zheleznyak积分模型进行求解。针对上述两种方法的不足,有学者用多组Helmholtz方程代替积分方程计算光电离,但并没有揭示此方法的物理意义和得到有效的边界条件。结合Penney和Hummert用离子室测量光电离的实验,若把吸收函数表示成指数和形式,即可得到Helmholtz模型的控制方程;根据辐射物理特性,给出了Helmholtz方程Sommerfeld远场辐射边界条件。将该方法应用于高斯辐射源和大气压下双向流注传播过程计算,并与采用其它边界条件的Helmholtz方法和Zheleznyak积分方法进行对比实验。仿真结果表明:采用Sommerfeld远场辐射边界的Helmholtz模型和采用Zheleznyak积分方法计算结果接近,但计算效率更高。
- 蔡新景王新新邹晓兵孙悦鲁志伟
- 关键词：流注放电对流扩散方程光电离
- 逃逸电子对纳秒短脉冲大气压空气击穿的影响
- 2023年
- 由于经典的流注放电理论难以解释纳秒短脉冲电压下气体快速击穿,人们提出了逃逸电子击穿理论。为了帮助读者理解逃逸电子击穿理论,首先简要介绍了逃逸电子击穿理论的发展历程,然后给出对纳秒短脉冲尖-板电极大气压空气放电的PIC/MCC模拟结果。在负极性下,随着击穿电压的升高,观察到了逃逸电子从无到有的演变过程,提出了逃逸电子产生的充分条件。发现了逃逸电子在放电通道头部前方产生的预电离通道,指出了它对气隙快速击穿的重要作用。比较了正负极性相同击穿电压下放电通道跨越气隙所需的时间,解释了击穿电压极性效应反转现象。在正极性电压下,重点关注最高能电子,发现它们仅出现在放电通道头部强电场区,即使该处电场超过临界值,电子也难以进入持续加速模式,因此最高能电子能量比负极性下小得多。最后指出了正极性下高能电子对气隙快速击穿的贡献。
- 李雨泰刘志刚付洋洋邹晓兵王新新
- 关键词：纳秒脉冲逃逸电子脉冲放电极性效应
- 外部磁场对低气压氩气等离子体电子输运特性的影响被引量：5
- 2016年
- 处于外部磁场驱动下等离子体由于改变了其电子加热机制和带电粒子输运特性而具有不同动力学特性。为了研究外部磁场对电子输运特性的影响,该文采用改进的多项近似法解玻尔兹曼方程计算了Ar气体的电子输运特性。首先计算了Ar气体在交叉电磁场下的电子输运系数,发现：随着电磁场间夹角增大,z方向体漂移速度、通量漂移速度、体扩散系数、通量扩散系数、电子平均能量和反应速度均减小。接着分析了电磁场夹角对电子速度分布的影响,结果表明：随着电磁场间夹角增大,电子沿E×B方向和（E×B）×B方向呈聚集趋势;当电磁场间夹角为π/2时,电子速度分布在能量为0.3~0.6e V区间出现＂凹陷＂现象。最后讨论了磁感应强度对电子速度分布的影响,发现：当约化磁感应强度增大时,电子朝E×B方向和（E×B）×B方向运动趋势也变大;当约化磁感应强度足够大时,低能电子反而较少。
- 蔡新景李博王新新邹晓兵鲁志伟
- 关键词：玻尔兹曼方程外部磁场各向异性
- 阴极内嵌绝缘子对真空中平行双丝电爆炸的影响被引量：1
- 2019年
- 真空中金属丝阵电爆炸存在极性效应,改变丝表面径向电场的方向和大小会影响金属丝阵电爆炸过程中的沉积能量。为此使用阴极内嵌绝缘子的方法改善平行双丝负载的径向电场分布,以提高平行双丝负载的沉积能量,并将其与普通电极构型进行对比。先利用COMSOL软件对2种电极结构分别进行仿真计算,结果表明:阴极内嵌绝缘子的方法可以有效改善平行双钨丝负载表面的径向电场分布,将负方向的径向电场转变为正向的径向电场,从而可有效抑制金属丝表面的电子发射。PPG-3装置的实验结果进一步验证了上述结论:阴极内嵌绝缘子的电极构型可以显著提高金属丝阵中的沉积能量(每原子平均沉积能量由3.2 eV提升至12.5 eV),并使爆炸丝具有更高的膨胀速度(1.23 km/s增加至3.95 km/s)和汽化比率。
- 吕乃丞邹晓兵石桓通王新新
- 关键词：极性效应径向电场
- 应用于石油解堵增产的水中脉冲放电特性实验研究被引量：11
- 2020年
- 近年来利用水中放电产生冲击波对油气井进行解堵增产,因其具有环境友好、效果显著、成本低等优点而越来越受到重视。为此,从实际应用的油气井解堵技术出发,建立了1套完整的水中放电实验平台。该实验平台主要由调压器、升压变压器、储能电容、气体开关和水中负载组成,其中储能电容为50~250μF,充电电压为2~10k V。基于以上实验平台,对水中放电特性进行了实验研究和分析。通过调整充电电压、液体电导率、电极间距等实验因素在不同水平下进行水中放电,对放电过程中电流、电压、冲击波进行测量和分析,总结了各因素对水中放电特性的影响规律。在水通道加热阶段,影响加热时间和泄漏能量的因素主要是电极周围场强、水通道长度和离子浓度;存在最佳间隙距离和最佳水电导率使冲击波幅值和能量达到最大值,且冲击波能量随电压和电容大小的增加会出现饱和状态。
- 喻越朱鑫磊黄昆邹晓兵邹晓兵
- 关键词：水中放电冲击波解堵增产电导率
- 直流和脉冲电压下绝缘沿面闪络试验系统的研制被引量：3
- 2015年
- 为了研究大气压下绝缘沿面闪络机理,研制了一套直流和脉冲电压下绝缘沿面闪络试验系统。由于沿面闪络是ns时间分辨的动态变化过程,为了使测量的暂态信号是由沿面闪络本身产生,此系统经过特殊设计,主要包括:放电室和同轴电缆采用同轴几何结构连接,阻抗匹配;电源和同轴电缆阻抗匹配。该系统放电室内外导体半径为3.6 cm和8.3 cm,施加的直流电压为±80 kV,施加的脉冲电压幅值为460 kV,上升时间为36 ns。研制的试验系统能满足4 cm间隙沿面闪络试验要求。
- 蔡新景陈承伟王新新邹晓兵
- 关键词：沿面闪络特征阻抗阻抗匹配MARX发生器脉冲电压
- 基于改进的多项近似法解玻尔兹曼方程计算电子输运系数被引量：6
- 2016年
- 获得准确的电子输运和反应系数是采用流体模型准确仿真流注传播特性的前提。目前,电子输运系数主要有两种计算方法:一是用电子群实验数据进行插值;二是用两项近似方法解玻尔兹曼方程。方法一只能用在约化场强很小的场合,方法二的理论基础即各相同性假设是否成立和数据准确度尚无定论。针对以上问题,Ness等人采用了多项近似法解玻尔兹曼方程计算电子输运系数。该文主要对多项近似解玻尔兹曼方程进行两点改进:一是调整速度分布函数的展开顺序,这样能把流体尺度和非流体尺度下计算过程统一起来;二是采用高斯–克龙罗德积分代替高斯-拉盖尔积分计算碰撞积分项。最后对硬球模型和Reid非弹性碰撞模型进行了计算,结果表明:采用高斯–克龙罗德积分代替高斯–拉盖尔积分计算碰撞积分项更准确;即使在只有守恒碰撞时,电子速度分布函数仍呈现各向异性特征,采用两项近似方法计算出的电子输运系数有较大误差。
- 蔡新景王新新邹晓兵鲁志伟
- 关键词：流体模型玻尔兹曼方程
- 楼宇空气消毒的新型电磁杀菌装置
- 本实用新型公开了一种楼宇空气消毒的新型电磁杀菌装置，包括：设置于楼宇通风系统中的风机模块；设置于楼宇通风系统中且与风机模块对应设置的空气净化模块，用于对楼宇通风系统中气体进行杀菌处理。该装置无耗材，无二次污染，能够满足隔...
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- 文献传递
