贺国珠
- 作品数：56 被引量：41H指数：5
- 供职机构：中国原子能科学研究院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金中国人民解放军总装备部预研基金国家大科学工程更多>>
- 相关领域：理学核科学技术医药卫生电气工程更多>>
- 二十一世纪医学院校实验室改革初探
- 2001年
- 毕会英苗双虎贺国珠
- 关键词：医学院校实验室管理
- γ射线全吸收型BaF2探测器
- 贺国珠陈效先程品晶赵健阮锡超唐洪庆周祖英仲启平陈晓亮马晓云苏明王强郭维新袁继龙
- (n,γ)反应实验研究中的中子屏蔽设计被引量：5
- 2015年
- 用γ射线全吸收型装置(Gamma-ray Total Absorption Facility,GTAF),可以对中子俘获反应截面进行高精度测量。为了降低实验本底,实验中需要对源中子进行准直和屏蔽,还要对被样品散射的中子进行吸收以减少它们进入探测器后所形成的干扰。采用MCNP对中子的准直器、屏蔽体和中子吸收体进行了模拟设计,中子准直屏蔽体材料选用含硼聚乙烯(BC4的质量分数为3%)和铅。准直孔直径为13 mm,长度为500mm,经准直后样品处中子束斑坪顶直径为21 mm。中子吸收体材料选用聚乙烯和碳化硼,吸收体球壳内腔半径30 mm,聚乙烯壳层厚度60 mm,碳化硼壳层厚度10 mm,被样品散射的中子经吸收体后衰减93.7%。
- 黄兴贺国珠程品晶张奇纬周祖英
- 关键词：透射率
- 基于GTAF装置的FlashADC数据获取系统
- ＜正＞GTAF装置的获取系统以Acqiris公司生产的DC271A型FlashADC数字采集卡为基础,通过对40路BaF
- 张奇玮贺国珠黄兴阮锡超周祖英朱兴华
- 文献传递
- 利用瞬发γ射线法测量^(209)Bi的中子非弹性散射截面被引量：1
- 2022年
- 在铅铋快堆、空间堆等先进反应堆中,铋作为冷却剂和慢化剂材料被大量使用,其中子核反应截面,尤其是中子非弹性散射截面的准确性对这些核装置的安全性和经济性等具有重要的影响。基于中国原子能科学研究院HI-13串列加速器瞬发γ射线实验平台,通过瞬发γ射线法测量了^(209)Bi在9.0、10.5和12.0 MeV 3个能点的中子非弹性散射截面。在相对于中子束30°、70°、110°和150°方向放置4个Clover探测器测量中子与样品相互作用产生的γ射线。实验采用相对测量,通过测量中子与^(48)Ti发生非弹性散射发射的983.5 keVγ射线的产生截面来确定^(209)Bi的截面。^(209)Bi金属样品的尺寸为∅50 mm×4 mm,参考样品为1块∅50 mm×1 mm的天然钛金属样品。将实验测量结果与已发表的实验数据、ENDF/B-Ⅷ.0、JEFF-3.3、JENDL-4.0、ROSFOND-2010和CENDL-3.1等评价库数据以及Talys 1.95程序默认参数的计算结果进行对比,发现趋势一致,9.0、10.5 MeV能点的测量结果与Talys 1.95程序的计算结果符合得更好,12.0 MeV能点的测量结果与ROSFOND-2010评价库数据符合得更好。
- 孙琪王朝辉张奇玮黄翰雄任杰阮锡超刘世龙鲍杰栾广源丁琰琰陈雄军聂阳波刘超赵齐王金成贺国珠杜树斌
- 关键词：非弹性散射铋
- 基于CSNS反角白光中子源的中子俘获反应截面测量技术研究
- 2021年
- 中子俘获反应截面数据在核天体物理研究、先进核能开发中具有非常重要的应用,由于缺乏合适的白光中子源和探测装置,国内在keV能区(1 eV-100 keV)中子俘获反应截面的实验数据几乎是空白.中国原子能科学研究院核数据重点实验室建造了国内第一台γ全吸收型探测装置,由40块BaF_(2)探测器单元组成厚度为15 cm,内半径为10 cm的BaF_(2)晶体球壳,共覆盖了95.2%的立体角.利用升级后的装置在中国散裂中子源的反角白光中子源上建立了中子俘获反应截面在线测量技术.在不规则的φ30 mm中子束斑的实验条件下,完成首次197Au中子俘获反应截面的在线测量,利用加和能谱和多重数分布扣除本底,反演飞行时间谱得到keV能区197Au中子俘获反应截面的实验数据.通过与ENDF评价数据库相关数据的比较,共振峰位置能够很好地吻合,从而验证了测量装置和测量技术的可靠性,为下一步高精度截面数据的获取奠定基础.
- 张奇玮栾广源任杰阮锡超贺国珠鲍杰孙琪黄翰雄王朝辉顾旻皓余滔解立坤陈永浩安琪白怀勇安琪曹平陈昊磊陈琪萍曹平陈朕陈琪萍樊瑞睿封常青高可庆樊瑞睿韩子杰何泳成封常青黄蔚玲黄锡汝韩子杰何泳成蒋伟江浩雨黄蔚玲敬罕涛康玲季筱璐李波李超李嘉雯李论李强敬罕涛李样康玲刘树彬康明涛穆奇丽李波齐斌斌任智洲李超宋朝晖孙虹李强孙晓阳李晓谭志新唐洪庆刘荣唐新懿刘树彬王丽娇王鹏程王琦王涛峰文杰温中伟吴青彪孙虹吴煊羊奕伟易晗孙志嘉于永积谭志新张林浩唐洪庆唐靖宇
- 关键词：中国散裂中子源
- 中子注量率波动修正因子及其应用被引量：1
- 2013年
- 在中子核反应研究中,尤其是在利用活化法进行中子核反应截面测量研究时,需要准确测量样品辐照的中子注量。监督反应标准截面法简便可行,在一些核反应截面测量研究中经常用来定量样品辐照的中子注量。在利用监督片核反应剩余核的放射性活度计算平均中子注量率时,中子注量率波动修正因子是一个很重要的参数。对中子注量率波动修正因子进行了详细阐述,通过理论推导给出了中子注量率波动修正因子的定义,从实际应用出发讨论了中子注量率波动修正因子的使用条件和监督反应的选择原则。
- 贺国珠兰长林
- 关键词：中子注量率修正因子
- 基于反角白光中子源次级质子的探测器标定
- 2021年
- 目前国内外的质子标定终端较少,且普遍为单能质子束流.基于中国散裂中子源的反角白光中子源的eV—200 MeV中子能量区间的白光中子束流,以及中子与氢的~1H(n, el)反应,可以获得宽能谱的能量连续次级质子.利用1 GSps采样率、12 bit的波形数字化获取系统采集探测器输出波形信号,通过对波形信号的分析,得到中子及反冲质子的飞行时间,进而得到反冲质子的动能.利用该方法得到的质子,为探测器质子标定等研究提供了新的研究平台.在该研究平台已经开展了带电粒子望远镜的标定实验.研究了CsI (Tl)探测器不同的信号读出方式对望远镜的DE-E二维谱、幅度-质子动能二维谱等粒子鉴别方法得到的粒子鉴别的效果,得到了较优的探测器信号读出方案.该研究为带电粒子望远镜的建设提供了实验依据,也说明了基于反角白光中子源的宽能谱质子标定的可行性.
- 蒋伟江浩雨易晗樊瑞睿崔增琪孙康张国辉张国辉唐靖宇宁常军孙志嘉安琪白怀勇鲍杰鲍煜安琪陈昊磊鲍杰陈永浩陈裕凯曹平封常青陈琪萍韩长材韩子杰贺国珠何泳成封常青顾旻皓黄蔚玲黄锡汝韩子杰贺国珠何泳成敬罕涛康玲黄翰雄黄蔚玲李超李嘉雯季筱璐李强李晓李样敬罕涛刘树彬康玲栾广源康明涛齐斌斌李波任智洲阮锡超李超宋英鹏孙虹李强谭志新李晓唐新懿田斌斌刘荣王鹏程刘树彬王涛峰王朝辉文杰温中伟任杰吴晓光阮锡超解立坤羊奕伟孙虹余滔于永积谭志新张奇玮唐洪庆
- 关键词：探测器
- 基于SnF_2靶样的加速器质谱测量裂变产物^(126)Sn的方法研究被引量：1
- 2012年
- 在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器质谱系统上建立了以SnF2为靶样,引出SnF3-分子负离子形式的126Sn-AMS分析方法。介绍了用于AMS测量的126 Sn实验室参考标准的研制以及靶物质SnF2的化学制备过程,通过引束实验确定了可将同量异位素126 Te本底干扰压低2～3个量级的SnF3-分子负离子引出形式,实现了126Sn束流的传输以及同量异位素的探测和鉴别。对制备的3个标准样品(126Sn/Sn原子个数比为1.033×10-8、4.54×10-9、6.43×10-10)的测量结果显示,126Sn/Sn原子个数比测量值与标称值呈良好的线性关系(R2=0.999),通过测量空白样品获得系统探测126 Sn测量的灵敏度为(1.92±1.13)×10-10。
- 沈洪涛姜山何明董克君武绍勇贺国珠李振宇李朝历何贤文张伟
- 关键词：同量异位素
- 中国散裂中子源反角白光中子源束内伽马射线研究
- 2020年
- 在基于白光中子源的中子核反应测量中,伴随中子束的伽马射线是重要的实验本底之一.本文对中国散裂中子源反角白光中子源的束内伽马射线进行了研究.通过蒙特卡罗模拟,得到了伽马射线的能量分布和时间结构.通过直接测量和间接测量两种方法测得低能中子区的束内伽马射线的时间结构.直接测量实验中,将载6Li的ZnS(Ag)闪烁体探测器置于束流线上,通过飞行时间法直接测量束内的中子和伽马射线的时间结构,并利用波形甄别技术进行粒子鉴别.间接测量法是将铅样品置于束流线上,利用C6D6闪烁体探测器测量样品上的散射伽马射线,从而得到入射伽马射线的时间结构.实验测量结果与模拟结果在12μs—2.0 ms的时间区间内具有较好的一致性.
- 任杰阮锡超陈永浩蒋伟鲍杰栾广源张奇玮黄翰雄王朝辉安琪安琪鲍煜曹平陈昊磊曹平陈裕凯陈琪萍崔增琪樊瑞睿封常青樊瑞睿顾旻皓韩长材封常青贺国珠顾旻皓洪杨韩长材韩子杰贺国珠何泳成江浩雨姜智杰黄蔚玲康玲康明涛季筱璐李超李嘉雯李论李强敬罕涛李样康玲刘树彬康明涛穆奇丽李波齐斌斌任智洲李超宋朝晖孙虹李强孙晓阳李晓谭志新唐洪庆刘荣唐新懿刘树彬王丽娇王鹏程王琦王涛峰文杰温中伟宋朝晖孙虹吴煊解立坤羊奕伟孙志嘉于莉谭志新
- 关键词：蒙特卡罗模拟
