韩子杰
- 作品数：46 被引量：20H指数：3
- 供职机构：中国工程物理研究院核物理与化学研究所更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金国家重点基础研究发展计划国家磁约束核聚变能发展研究专项更多>>
- 相关领域：理学核科学技术自动化与计算机技术电子电信更多>>
- 基于CSNS反角白光中子源的中子俘获反应截面测量技术研究
- 2021年
- 中子俘获反应截面数据在核天体物理研究、先进核能开发中具有非常重要的应用,由于缺乏合适的白光中子源和探测装置,国内在keV能区(1 eV-100 keV)中子俘获反应截面的实验数据几乎是空白.中国原子能科学研究院核数据重点实验室建造了国内第一台γ全吸收型探测装置,由40块BaF_(2)探测器单元组成厚度为15 cm,内半径为10 cm的BaF_(2)晶体球壳,共覆盖了95.2%的立体角.利用升级后的装置在中国散裂中子源的反角白光中子源上建立了中子俘获反应截面在线测量技术.在不规则的φ30 mm中子束斑的实验条件下,完成首次197Au中子俘获反应截面的在线测量,利用加和能谱和多重数分布扣除本底,反演飞行时间谱得到keV能区197Au中子俘获反应截面的实验数据.通过与ENDF评价数据库相关数据的比较,共振峰位置能够很好地吻合,从而验证了测量装置和测量技术的可靠性,为下一步高精度截面数据的获取奠定基础.
- 张奇玮栾广源任杰阮锡超贺国珠鲍杰孙琪黄翰雄王朝辉顾旻皓余滔解立坤陈永浩安琪白怀勇安琪曹平陈昊磊陈琪萍曹平陈朕陈琪萍樊瑞睿封常青高可庆樊瑞睿韩子杰何泳成封常青黄蔚玲黄锡汝韩子杰何泳成蒋伟江浩雨黄蔚玲敬罕涛康玲季筱璐李波李超李嘉雯李论李强敬罕涛李样康玲刘树彬康明涛穆奇丽李波齐斌斌任智洲李超宋朝晖孙虹李强孙晓阳李晓谭志新唐洪庆刘荣唐新懿刘树彬王丽娇王鹏程王琦王涛峰文杰温中伟吴青彪孙虹吴煊羊奕伟易晗孙志嘉于永积谭志新张林浩唐洪庆唐靖宇
- 关键词：中国散裂中子源
- 基于反角白光中子源次级质子的探测器标定
- 2021年
- 目前国内外的质子标定终端较少,且普遍为单能质子束流.基于中国散裂中子源的反角白光中子源的eV—200 MeV中子能量区间的白光中子束流,以及中子与氢的~1H(n, el)反应,可以获得宽能谱的能量连续次级质子.利用1 GSps采样率、12 bit的波形数字化获取系统采集探测器输出波形信号,通过对波形信号的分析,得到中子及反冲质子的飞行时间,进而得到反冲质子的动能.利用该方法得到的质子,为探测器质子标定等研究提供了新的研究平台.在该研究平台已经开展了带电粒子望远镜的标定实验.研究了CsI (Tl)探测器不同的信号读出方式对望远镜的DE-E二维谱、幅度-质子动能二维谱等粒子鉴别方法得到的粒子鉴别的效果,得到了较优的探测器信号读出方案.该研究为带电粒子望远镜的建设提供了实验依据,也说明了基于反角白光中子源的宽能谱质子标定的可行性.
- 蒋伟江浩雨易晗樊瑞睿崔增琪孙康张国辉张国辉唐靖宇宁常军孙志嘉安琪白怀勇鲍杰鲍煜安琪陈昊磊鲍杰陈永浩陈裕凯曹平封常青陈琪萍韩长材韩子杰贺国珠何泳成封常青顾旻皓黄蔚玲黄锡汝韩子杰贺国珠何泳成敬罕涛康玲黄翰雄黄蔚玲李超李嘉雯季筱璐李强李晓李样敬罕涛刘树彬康玲栾广源康明涛齐斌斌李波任智洲阮锡超李超宋英鹏孙虹李强谭志新李晓唐新懿田斌斌刘荣王鹏程刘树彬王涛峰王朝辉文杰温中伟任杰吴晓光阮锡超解立坤羊奕伟孙虹余滔于永积谭志新张奇玮唐洪庆
- 关键词：探测器
- 氚污染监测中的异常现象研究
- 由于在实验过程中频繁操作氚钛源(TiT源),造成了实验室氚污染。专门的氚污染监测机构用氚表面污染测量仪进行监测,发现有遮挡物遮挡、不容易污染到的地方污染水平比容易污染到的地方还高,这是不合常理的一种异常现象。经过分析发现...
- 韩子杰王大伦秦建国赖财锋
- 文献传递
- 中国散裂中子源反角白光中子源束内伽马射线研究
- 2020年
- 在基于白光中子源的中子核反应测量中,伴随中子束的伽马射线是重要的实验本底之一.本文对中国散裂中子源反角白光中子源的束内伽马射线进行了研究.通过蒙特卡罗模拟,得到了伽马射线的能量分布和时间结构.通过直接测量和间接测量两种方法测得低能中子区的束内伽马射线的时间结构.直接测量实验中,将载6Li的ZnS(Ag)闪烁体探测器置于束流线上,通过飞行时间法直接测量束内的中子和伽马射线的时间结构,并利用波形甄别技术进行粒子鉴别.间接测量法是将铅样品置于束流线上,利用C6D6闪烁体探测器测量样品上的散射伽马射线,从而得到入射伽马射线的时间结构.实验测量结果与模拟结果在12μs—2.0 ms的时间区间内具有较好的一致性.
- 任杰阮锡超陈永浩蒋伟鲍杰栾广源张奇玮黄翰雄王朝辉安琪安琪鲍煜曹平陈昊磊曹平陈裕凯陈琪萍崔增琪樊瑞睿封常青樊瑞睿顾旻皓韩长材封常青贺国珠顾旻皓洪杨韩长材韩子杰贺国珠何泳成江浩雨姜智杰黄蔚玲康玲康明涛季筱璐李超李嘉雯李论李强敬罕涛李样康玲刘树彬康明涛穆奇丽李波齐斌斌任智洲李超宋朝晖孙虹李强孙晓阳李晓谭志新唐洪庆刘荣唐新懿刘树彬王丽娇王鹏程王琦王涛峰文杰温中伟宋朝晖孙虹吴煊解立坤羊奕伟孙志嘉于莉谭志新
- 关键词：蒙特卡罗模拟
- 氚污染监测中的异常现象研究
- 2011年
- 由于在实验过程中频繁操作氚钛源(TiT源),造成了实验室氚污染。专门的氚污染监测机构用氚表面污染测量仪进行监测,发现有遮挡物遮挡、不容易污染到的地方污染水平比容易污染到的地方还高,这是不合常理的一种异常现象。经过分析发现,污染异常的地方常年受氢(氘)气放电源照射,这种异常很可能与气体放电有关,论文给出了假设性解释。
- 韩子杰王大伦秦建国赖财锋
- 一种用于微型裂变室抽气转接件与抽气管的焊接方法
- 针对微型裂变室抽气转接件与抽气管本身尺寸小，焊接端面狭窄、试焊空间小，待焊件壁薄易焊透、焊穿，焊后易发生明显变形，无法保证后续装配和漏率测试，本发明提出了一种用于微型裂变室抽气转接件与抽气管的焊接方法。该方法包括如下步骤...
- 温中伟言杰刘百力韩子杰王玫胡永宏尹振羽
- 打靶谱测量中的表面效应
- 2010年
- 通过电子、X射线混合源和X射线源打源照镁靶谱的对比实验,论证了放射源打靶谱的测量中存在着表面效应。它除和电子打靶有关外,也反映了靶表面的一些特性。为此,做了放电源打源照镁靶谱随存放时间变化的实验。实验结果表明:源照镁靶表面可能存在一层阻挡层,阻止新态氢原子向外扩散。根据打磨和未打磨源照镁靶打靶谱的对比实验,推测靶表面的阻挡层可能是一层新态氢原子富集层。为此,又做了镁铼靶打靶谱的对比实验,照射打磨和未打磨镁靶打靶谱的对比实验,根据实验结果,估计新态氢原子富集层可能是一层以氧为核的氢原子和新态氢原子团。由此推测阻挡层是一层以氧为核的新态氢原子团组成的新态氢原子富集层。这种新态氢原子富集层产生了打靶谱测量中的表面效应。
- 王大伦秦建国赖财锋韩子杰
- 关键词：阻挡层
- 造钚率实验中γ射线自吸收修正研究
- 2019年
- 造钚率实验研究中需要测量贫化铀活化片发射的277.6 keVγ射线,活化片对此γ射线具有一定自吸收作用,需要对其进行修正。用面源法和体源法开展了自吸收理论的蒙德卡罗模拟计算,结果显示:探测距离为9 cm时,两种方法的偏差小于1.3%。用243Am面源、贫化铀活化片和HPGe探测器开展了277.6 keVγ射线自吸收实验研究,得到了不同厚度贫化铀活化片对277.6 keVγ射线自吸因子,实验结果与理论模拟偏差小于2.5%。
- 韩子杰朱通华鹿心鑫安力
- 大面积长方塑料闪烁体两种镜面反射方式下的γ探测效率研究
- 实验研究了大面积塑料闪烁体探测器在有空气层镜面反射(AS耦合)方式下和无空气层镜面反射(NS耦合)方式下,探测效率随γ射线入射位置的变化规律,结果表明采用AS耦合方式,探测效率随γ射线入射点到信号采集端距离变化很小,而采...
- 储诚胜曹琳韩子杰迮仁德郝樊华亢武黄瑞良刘晓亚
- 关键词：塑料闪烁体
- D-T中子诱发贫化铀球壳内裂变率分布实验
- 2019年
- 中子诱发裂变反应率是表征和检验中子在材料中的输运、裂变放能等过程的重要物理量.贫化铀球壳裂变反应率径向分布数据,可为铀核数据宏观检验及研究裂变放能与贫化铀球壳厚度的关系提供数据支持.本文设计了内径为13.1 cm,外径分别为18.10,19.40,23.35,25.40,28.45 cm的五种不同厚度的贫化铀球壳组合装置;利用位于球壳中心的氘氚中子源轰击贫化铀球壳装置,中子产额约为3×1010-4×1010s-1;在"赤道"平面与入射氘束成45°方向测量裂变反应率随径向分布的情况.为了克服裂变室和俘获探测器等自身对模型和中子场的扰动,本文选择与装置材料相同的贫化铀材料作为活化探测器,以活化探测器中的裂变碎片143Ce发射的γ射线作为测量对象,通过HPGe探测器测量的γ射线数,基于143Ce裂变产额数据反推裂变反应率.通过实验获得了贫化铀球壳内的裂变率及其径向分布规律,裂变反应率和相对标准不确定度分别位于5.28×10-29-7.58×10-28之间和6%-11%之间.基于蒙特卡罗程序和ENDF/BVI.8数据库完成了模拟计算,并与实验结果进行了对比分析,两者在不确定度范围内一致.
- 韩子杰朱通华鹿心鑫秦建国王玫蒋励杨波
- 关键词：贫化铀裂变率裂变产额
