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石润: 作品数：14 被引量：21H指数：4; 供职机构：武汉大学电子信息学院空间物理系更多>>; 发文基金：国家自然科学基金中国博士后科学基金国家科技支撑计划更多>>; 相关领域：天文地球电子电信理学更多>>

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阿尔芬波在低纬电离层中传播的数值模拟: 2007年; 从描述空间冷等离子体波动的双流体动力学方程出发,模拟了低纬电离层顶部的周期场向电流脉冲激发的阿尔芬波在电离层中的传播过程,分析了阿尔芬波在低纬电离层中的反射和耦合.结果表明,在谐振器下边界沿磁力线方向传播的剪切阿尔芬波会发生明显反射(反射系数(R)≥0.6),当剪切阿尔芬波频率位于谐振器共振频率附近时,剪切阿尔芬波在反射过程中将激发垂直于背景磁场传播的压缩阿尔芬波,其扰动磁场将可能形成当地观测的短周期地磁脉动.该结果为从理论上解释地磁脉动现象提供了一种理论依据.; 张勍赵正予石润; 关键词：反射系数

高频加热电离层F层生成不均匀体研究: ＜正＞本文进行的数值模拟所依据的仍然是以下物理模型:由于是一级空间效应近似,我们使用了电离层的电中性假设和和双极性扩散假设,为了让整个电离层在加热过程中保持稳定状态,我们对连续性方程和能量方程都添加进了一个与加热无关的源...; 邓峰赵正予石润; 文献传递

中低纬电离层加热大尺度场向不均匀体的二维数值模拟被引量：6: 2009年; 大功率高频泵波加热电离层中,泵波反射高度区域是除了D,E层外的另一个主加热区.文中将在磁子午面内建立中低纬度地区泵波加热电离层中泵波反射高度处的二维模型,分别给出早晚两个时间模拟加热结果.根据模拟结果可知,整个泵波反射高度区域电子温度强烈上升,而泵波反射点周围电子浓度反而下降,该电子浓度空洞沿磁力线上下区域内电子浓度小幅上升,呈现出明显的场向特征.夜间模拟加热效应比早上更加明显,夜间、早上模拟平面内最大电子浓度变化率分别为-13%和-3.6%,电子温度变化率分别为88%和22%.另外在早晚的模拟加热中,电子浓度稠团和空洞随时间的变化也有明显的不同.由此可见,在高频泵波加热电离层中,加热结果随电离层初始条件的不同而明显不同.; 邓峰赵正予石润张援农; 关键词：中低纬度高频加热

近地空间IAW对极光粒子加速的初步模拟: 本文模拟近地空间（3Re以下）惯性Alfven波对电子的加速过程。对于Alfven波加速电子的自洽模拟主要有流体-粒子混合模拟以及动力论模拟,本文将电子分为冷电子与热电子,其中冷电子部分由流体力学描述,热电子部分的运动由...; 石润张北辰韩德胜; 文献传递

电离层Alfven谐振器对地面观测到的地磁信号的影响初步研究被引量：5: 2010年; 本文研究了0.1～10 Hz频率范围内的ULF波从磁层到地面的传播,得到了解析解,分析了电离层Alfven谐振器、磁倾角、电离层电导率、以及波频率对地面观测到的地磁信号的影响.数值结果表明:在磁层中剪切波在竖直方向有明显的谐振结构;地面观测到的信号在IAR谐振频率出现极大值,其谐振频率随磁倾角的增大而增大;电离层电导率的变化可以改变IAR的谐振频率,并能改变波的透射,从而影响地面地磁信号的频谱.; 石润赵正予张北辰; 关键词：ULF波

Alfven波在低纬IAR中的传播研究被引量：1: 2008年; 电离层Alfven谐振器(IAR)形成于电离层与Alfven速度极大值处之间的区域。从等离子体双流体力学方程出发,结合IRI2001模型与MSIS-E-90模型模拟了Alfven波在低纬地区IAR中的传播,得到其传播及耦合特性。根据不同时间的背景参数研究了影响IAR形成的条件,结果表明夜间电离层更适于IAR的形成,其结果与实验观测结果相吻合。; 石润赵正予邓峰; 关键词：ALFVEN波 IAR

基于Van Allen Probes EMFISIS波动仪器观测的内磁层下频带哨声合声波全球分布的统计分析被引量：4: 2017年; 基于Van Allen Probes近三年的EMFISIS仪器波动观测数据,对内磁层下频带哨声模合声波幅度的全球分布特性对地磁活动水平的依赖性进行了详细的统计分析,着重研究下频带合声波平均场强幅度随磁壳值L、磁地方时、地磁纬度的分布特征及不同强度区间的合声波的发生概率.结果表明,下频带合声波的波动强度与地磁活动密切正相关,处于强磁扰期间的合声波具有更大的振幅,其发生率与地磁活动强度具有同样的正相关特性.下频带合声波主要发生于午夜至下午的磁地方时区间,其余的磁地方时时段下频带合声波较弱.赤道面附近的下频带合声波主要分布在夜侧至黎明这一时段内,随着磁纬度的增加逐步向日侧扩展.下频带合声波在午夜侧(21-03 MLT)主要出现在15°的磁纬范围内,在晨侧(03-09 MLT)可以到达15°磁纬甚至更高纬度.下频带合声波主要发生于L=~4.5的附近区域.随着地磁活动的增加,下频带合声波所覆盖的L-shell空间区域增大,趋势为向高、低L值区域同时扩展.建立的下频带哨声合声波的全球分布模型将有助于进一步深入理解该重要磁层波动对辐射带电子的波粒作用散射效应和对辐射带动力学过程的定量贡献.; 顾旭东殷倩倪彬彬项正曹兴邹正洋周晨付松石润赵正予谈家强王豪郑程耀贺丰明; 关键词：统计分析

基于Van Allen Probes EMFISIS波动仪器观测的内磁层上频带哨声合声波全球分布的统计分析被引量：1: 2017年; 基于Van Allen Probes近三年的EMFISIS仪器波动观测数据,针对内磁层上频带哨声模合声波幅度的全球分布特性对地磁活动水平的依赖性进行了详细的统计分析,着重研究上频带合声波平均场强幅度随磁壳值(L)、磁地方时(MLT)、地磁纬度(MLAT)的分布特征及不同强度区间的合声波的发生概率.结果表明,上频带合声波的平均场强幅度与地磁活动条件密切相关,在强磁扰期,平均幅度可达到40 pT以上.在外辐射带中心区域(L=4~6),上频带合声波的幅度最强;在L<~3的区域,上频带磁层合声波没有分布.在夜侧至晨侧(22—09MLT),上频带合声波幅度最强;在下午侧至昏侧(15-19MLT),上频带合声波幅度最弱;日侧(10-14MLT)上频带合声波在不同地磁活动条件下都存在,幅度偏小.上频带合声波主要分布在|MLAT|<10°,其中21-09MLT范围内、磁纬位于|MLAT丨<5°的平均场强幅度最强,磁扰期间可达约100 pT.另外,统计而言,中等幅度(10~30 pT)的上频带合声波在夜侧至晨侧(23-09MLT)靠近磁赤道区域的发生率最高,可达15%左右.强幅度(>30 pT)的上频带合声波普遍分布在夜侧(01-05MLT),发生率最小.本文建立的上频带哨声模合声波的全球分布模型结合已经建立的下频带合声波的全球分布模型,将有助于进一步深入理解该重要磁层等离子体波动对地球等离子体片、辐射带、环电流动力学过程的定量贡献.; 顾旭东殷倩周若贤易娟倪彬彬项正曹兴邹正洋付松周晨石润赵正予贺丰明谈家强郑程耀王豪; 关键词：统计分析

电离层Alfven谐振反馈不稳定性研究被引量：2: 2012年; 本文利用分层(磁层、电离层、大气层)模型,分析了电离层电导率以及磁场方向对电离层Alfven谐振(简称IAR)反馈不稳定性的影响.结果表明:倾斜磁场可以有效改变IAR的参数(谐振频率与增长率),进而改变IAR反馈不稳定性的性能,磁场方向向上时,在电离层电导率较大且不考虑Hall电导率的情况下,磁场倾斜角的减小有利于电离层不稳定性的形成,电离层Hall电导率可以增大IAR反馈不稳定性的增长率,且对于较大的倾角增长率提升较大.; 石润; 关键词：倾角

Alfven波在低纬电离层中的传播研究被引量：1: 2009年; Alfven 波在低纬地区电离层的传播有其特殊性。一方面,低纬地区同样存在 Alfven 速度梯度的巨大变化.导致电离层 Alfven 谐振器(Ionospheric Alfven resonator,IAR)的形成;另一方面,由于在低纬地区磁倾角很小.所以剪切 Alfven 波在传播的过程中纬度方向跨度很大,不同纬度电离层参数将共同对其产生影响;并且,由于电离层水平分层,故磁力线与电离层不正交.本文选取双流体力学模型,在忽略场向电场的条件下.利用非正交坐标系,结合 IRI07模型与 MSISE00模型模拟低纬地区 Alfven 波的传播,得到其反射及耦合特性.结果表明,低纬地区同样存在电离层 Alfven 谐振现象,由耦合产生的压缩模有向磁赤道方向传播的趋势,夜间电离层状态相对于白天更适合 IAR 的形成,谐振频率沿磁力线 L 值增大单调递增.; 石润赵正予邓峰; 关键词：IAR 非正交坐标系

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