李洪才
- 作品数：68 被引量：128H指数：8
- 供职机构：福建师范大学物理与光电信息科技学院物理系更多>>
- 发文基金：福建省自然科学基金福建省教育厅资助项目福建省教育厅科技项目更多>>
- 相关领域：理学机械工程医药卫生自然科学总论更多>>
- 传送未知原子态的一种新方法被引量：3
- 2001年
- 提出了一种利用 Λ型三能级原子与相干态腔场的
- 林秀李洪才
- 关键词：隐形传送RAMAN相互作用相干态腔场量子光学未知原子态∧型三能级原子
- 真空态与粒子数态叠加态的熵压缩被引量：3
- 2004年
- 研究真空态与粒子数态|n〉叠加态的熵压缩性质,并比较熵压缩与方差压缩的关系.研究表明:当n=1,2时叠加态具有压缩性,并且熵压缩比方差压缩更灵敏;当n≥3时,随着n的逐渐增大,叠加态变得不压缩.
- 李淑芬李洪才
- 关键词：真空态粒子数态叠加态熵压缩方差压缩光场压缩效应
- 利用纠缠交换制备最大纠缠态被引量：4
- 2007年
- 基于腔QED技术提出利用纠缠交换制备光子-光子和原子-光子最大纠缠态的简便方案.在制备光子-光子最大纠缠态方案中,腔只是被虚拟激发,原子和腔之间没有信息转换,大大降低了对腔品质的要求.在利用双光子共振相互作用制备原子-光子最大纠缠态方案中,只要对单原子的态进行测量,而不需要联合Bell基测量.
- 林秀李洪才杨榕灿黄志平
- 关键词：量子纠缠态纠缠交换腔QED
- 复标量场的等时散射振幅与方程
- 1989年
- 本文采用二分量的形式,利用时间平移算子和不可约核的重排列,建立二分量复标量场的等时方程。利用格林函数g_0的性质得到等时散射振幅方程。而后由矩阵元方程分离出通常两个复合玻色粒子满足的等时方程,它是一个三维方程,因此无鬼态。
- 李洪才
- 关键词：散射振幅
- 利用V型三能级原子与光场Raman相互作用制备Schrdinger猫态被引量：6
- 2001年
- 提出了一种制备光场具有可控制的权重因子和相位的相干态的叠加态的方案 .它是基于 V型三能级原子与初始处于相干态的光场 Raman相互作用中对通过腔中原子进行选态测量来制备 Schro ¨ dinger猫态 .
- 林秀李洪才
- 关键词：V型三能级原子RAMAN相互作用薛定谔猫态光场
- 利用非Bell基测量实现三粒子W态的隐形传送被引量：10
- 2006年
- 研究非Bell基测量的未知三粒子W态的隐形传态方案。先利用原子和腔场的共振相互作用制备未知三原子W态。接着,利用两原子同时在强经典驱动场驱动下和单模腔场发生相互作用,产生态的演化,来制备EPR对量子信道。最后利用和制备量子信道同样的方法来实现未知三原子W态的隐形传送。在传送过程中,可忽略腔场热作用和腔延迟作用的影响。传送成功的总几率为1。
- 陈美香李洪才黄志平杨榕灿
- 关键词：隐形传态EPR对量子信道BELL基测量
- 利用Raman型的Jaynes-Cummings模型传送原子态被引量：8
- 2000年
- 提出了一种利用 V型三能级原子与相干态腔场的
- 林秀李洪才
- 关键词：隐形传送JAYNES-CUMMINGS模型相干态腔场原子态量子纠缠态V型三能级原子
- 相干光与空间反演对称介质作用的压缩性质被引量：2
- 2004年
- 分析研究了相干光与具有空间反演对称非线性介质作用的压缩性质。对于一种非线性介质 ,其势能具有空间反演对称性 ,在此情况下介质的偶次极化率为零 ,对介质极化起主导作用的是它的三次极化率。因此 ,单模光场与此介质相互作用的哈密顿量正比于光场的湮灭算符与产生算符和的四次方。也就是说在计算相干光通过这种具有空间反演对称介质时考虑到所有的能量非守恒项的作用。对于一单模光场 ,定义两个无量纲的正交振幅算符 ,它们分别与坐标和动量算符成正比。利用海森堡运动方程 ,得到这两个正交算符的方程 ,并算出其近似解 ,然后计算这两个量的量子涨落。结果表明 ,可通过调节耦合常数、入射平均光子数、入射光频率。
- 李洪才陈翔
- 关键词：量子光学相干光非线性介质
- 可控制的双模压缩光被引量：2
- 2001年
- 考虑初始处于 GHz态的 3个双能级原子。将其中 2个原子分别注入处于真空态的 2个腔中。通过对腔外原子进行操作 ,可使腔内的
- 林秀李洪才
- 关键词：GHZ态量子力学
- 四粒子纠缠W态的控制隐形传输被引量：2
- 2005年
- 提出四粒子纠缠W态的控制隐形传输方案,在控制方对拥有的粒子进行Hadamard门变换和测量并把测量结果告诉接收方的前提下,实现了控制隐形传输.接着讨论当控制方中有一个人不合作时,接收方无法完全恢复发送方所传送的信息.
- 黄志平李洪才
