卢斌
- 作品数：7 被引量：2H指数：1
- 供职机构：中国科学技术大学地球和空间科学学院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金中国科学院重点实验室基金中国科学院知识创新工程更多>>
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- 木星极光区亮斑形成机制
- 近年来一系列的木星照片显示,除了主极光卵和卫星足迹外,在极光卵内还有极区发射。学者基本认为这是由中磁尾的磁场活动引起的。本文建立一个具有离心力效应的木星稳态磁场模型。并以该模型给出的磁场结果为基础,利用Hill等人197...
- 卢斌陈出新
- 关键词：木星磁层较差自转
- 木星磁场模型的优化
- ＜正＞木星磁场在太阳风和木星离心力的共同作用下形成独特的扁平结构。Caudal于1986年建立了一个包含离心力效应的自洽木星磁场模型,此模型低磁纬（50）磁场与观测基本符合,而高磁纬（50）磁场与观测相比向外膨胀,特别是...
- 卢斌陈出新
- 文献传递
- 木星极光区亮斑形成机制被引量：1
- 2010年
- 近年来一系列的木星照片显示,除了主极光卵和卫星足迹外,在极光卵内还有极区发射.学者基本认为这是由中磁尾的磁场活动引起的.本文建立一个具有离心力效应的木星稳态磁场模型.并以该模型给出的磁场结果为基础,利用Hill等人1979年总结的木星磁层较差自转的结果进行模拟分析.结果显示在约54R_j(R_j为木星平均半径)至60R_j的木星磁场由于较差自转形成涡旋结构,其形状约为5R_j的圆形.由于磁力线的扭曲引发大小为数十万安培的电流注入极区电离层,与中性粒子相互作用,从而形成极光卵内的亮斑.
- 卢斌陈出新
- 关键词：木星磁层较差自转
- 木星磁层熵参量的计算与分析
- 2013年
- 空间等离子体熵的不守恒可能来自于磁场位形改变和非绝热过程.熵参量PV^(5/3)被广泛应用于分析地球磁层等离子体片中的输运问题,其中,P为压力,V为单位磁通量管的体积.通过熵参量的分布和变化可以判断磁层的稳定性及揭示磁层中的动力学过程.本文利用地球磁层中熵参量的分析应用,计算了木星稳态磁层模型中磁通量管的熵参量分布.从5R_j(R_j为木星半径)到55_j,熵参量增加了4个量级,55 R)_j之后有所下降,表明所用磁层模型在55R_j之外已经不稳定.同时,假想磁场重联后的单位磁通量管的熵参量分布表明,赤道面中远磁尾的磁场重联是由尾向输运的磁力线管拉伸断裂重联引起的.
- 卢斌陈出新
- 关键词：木星磁层重联
- 木卫二尾迹的数值模拟
- 木卫二在木星磁层中运动,与快速共转的木星磁场相互作用形成木星极光中木卫二的尾迹,此尾迹反映了连续扰动的磁通量管对木星电离层电流注入的过程.本文应用细丝理论对此过程进行数值模拟,未扰动的上游磁通量管经过大约720 s的时间...
- 卢斌陈出新
- 关键词：数值模拟
- 文献传递
- 木卫二尾迹的数值模拟被引量：1
- 2014年
- 木卫二在木星磁层中运动,与快速共转的木星磁场相互作用形成木星极光中木卫二的尾迹,此尾迹反映了连续扰动的磁通量管对木星电离层电流注入的过程.本文应用细丝理论对此过程进行数值模拟,未扰动的上游磁通量管经过大约720s的时间与木卫二作用形成角度约为4°且相对于木卫二静止的拉伸磁通量管,随后在磁张力的作用下加速运动.在随后大约2160s的加速时间内,磁通量管的速度逐渐与背景磁力线接近,向木星电离层注入的电流也由9×105 A逐渐衰减至0.以1/e初始电流处认为是可观测的木卫二尾迹限度,则木卫二的尾迹仅大约有一至两个经度,这与哈勃望远镜观测到的木卫二尾迹大小大致相同.木卫二尾迹与木卫一尾迹相比,输送的能量约为2.3×1013J,仅有木卫一的1/10,导致尾迹长度远小于木卫一的尾迹长度.此外,模拟过程中发现木卫二下游的压力槽对磁通量管运动的影响很小,可以忽略.
- 卢斌陈出新
- 关键词：木卫二尾迹细丝数值模拟
- 木星极光区亮斑形成机制
- 近年来一系列的木星照片显示,除了主极光卵和卫星足迹外,在极光卵内还有极区发射。学者基本认为这是由中磁尾的磁场活动引起的。本文建立一个具有离心力效应的木星稳态磁场模型。并以该模型给出的磁场结果为基础,利用Hill等人197...
- 卢斌陈出新
- 关键词：木星磁层较差自转
- 文献传递
