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钛合金微观组织及力学性质的第一原理研究: 第一原理方法已被广泛用来预测材料的性质，或解释材料性质的物理机制。然而，工程合金成分及结构的复杂性使得其力学性质的第一原理研究存在极大困难。近年来，我们采用第一原理方法，尝试研究钛合金的微观组织及强韧性等力学性能。计算了...; 胡青苗曹烁朱佳林于慧江勇杨锐; 关键词：第一原理计算钛合金力学性质

固体Hugoniot线上热压变化的研究: 2006年; 在冲击压力为0-500GPa范围内，应用点阵动力学和冲击波理论，对金属、离子晶体、矿物质等不同种类的固体物质的冲击压缩数据及其相应的热力学参数进行数值分析和理论计算，其结果表明：不同初始密度的固体物质，在一定冲击压力和孔隙率范围内，沿Hugoniot线的热压与总压的比值近似保持为一个常数，该常数的大小及其存在的冲击压力范围和孔隙率范围因物质不同而异．根据这一结论，从理论上验证了一个表征材料特性沿其Hugoniot线不随压力而变的经验常数的存在．; 于慧张旭东龚自正; 关键词：热压多孔材料冷压

第一性原理研究反位缺陷对TiAl基合金力学行为的影响被引量：2: 2019年; 采用第一性原理计算方法,计算了二元γ-TiAl基合金的广义层错能(GSFE)随成分的变化,获得了TiAl基合金中孪晶(TW)、普通位错(OD)、超晶格位错(SD_Ⅰ和SD_Ⅱ)等变形模式的形变势垒,分析了在外加应力作用下的变形模式选择,并讨论反位缺陷对二元γ-TiAl基合金塑性的影响。计算结果表明,TiAl反位缺陷能降低以超晶格内禀层错(SISF)为前缘分位错的TW变形模式的势垒,且扩大TW模式开动的剪切应力角度窗口,有利于改善TiAl基合金的塑性。Al_(Ti)反位缺陷则反之。Al_(Ti)反位缺陷降低了以复杂层错(CSF)为前缘分位错的OD和SD_Ⅱ变形模式的滑移势垒(γEB),而且扩大了它们开动的剪切应力角度窗口,可促进OD和SD_Ⅱ的滑移。由于CSF的滑移势垒比SISF高,因此,相较于以SISF为前缘分位错的TW变形模式,OD及SD_Ⅱ滑移对应的强度较高、塑性较差。计算结果较好地说明了Al_(Ti)反位缺陷对TiAl基合金塑性的改善没有TiAl反位缺陷明显的原因。; 吉宗威卢松于慧于慧胡青苗杨锐; 关键词：TIAL基合金塑性变形

基于GGA算法磁记忆检测模型的研究被引量：15: 2014年; 磁记忆法可以对铁磁性材料应力集中区域进行有效的检测,但是,磁记忆现象产生的物理本质尚没有定论,无法实现定量化测量。为了研究磁记忆信号的定量变化规律,利用固体能带理论,建立了磁记忆检测模型,采用广义梯度(GGA)算法计算电子自旋条件下,外力场作用和掺杂作用对材料磁记忆特性的影响。研究结果表明:外力作用下,电子自旋态密度分布和晶体能带结构发生变化是磁记忆现象产生的基础。压应力增加,磁记忆信号线性增大;拉应力增加,磁记忆信号线性减小。此外,掺杂作用会影响材料的磁特性,但不会影响磁记忆信号的变化规律。; 刘斌付英于慧杨理践; 关键词：磁记忆自旋

高温高压下(Mg,Fe)SiO_3钙钛矿的相稳定性被引量：1: 2007年; 在冲击波物理实验测量高温高压下（Mg，Fe）SiO3钙钛矿的声速结果的基础之上，发现了在70～85GPa压力范围内发生了声速的“软化”现象．利用沃尔什热力学-冲击压缩线方法和Mie-Grüneisen物态方程等熵线方法计算了声速测量实验中的冲击温度，并计算了冲击压缩下70～85OPa压力范围内的相变边界，然后用电子自旋相变的自由能变化估算了这个压力范围内的相变边界，发现两种方法计算得到的相变边界相同，从而证实这种声速“软化”现象是由（Mg，Fe）SiO3钙钛矿的晶格畸变引起的，没有发生（Mg，Fe）SiO3钙钛矿向氧化物（Mg，h）O＋SiO2的分解相变、; 张旭东应彩虹于慧龚自正; 关键词：高温高压晶格畸变冲击温度相稳定性

电子科学与技术专业实验、实践教学改革研究被引量：1: 2021年; 在新冠肺炎疫情和核心技术遭到封锁的双重困局下,我国集成电路产业正加速进入重大调整变革期。近年来国内大学已把培养集成电路行业相关人才列为重要发展目标。因此,探讨如何借新工科建设的东风,围绕电子科学与技术专业特色,在现有学科实验教学平台的基础上,引入虚拟现实技术等新技术,以及分级、分层次的实践教学新体系,对传统实验、实践教学体系进行改革,以实现提升学生动手能力、培养学生创新精神的目的,进而满足集成电路行业对各类层次人才的需求。; 张贺孙显龙于慧; 关键词：集成电路

高压下声速温度系数的一种新算法: 2006年; 从声速的定义出发，由热力学基本关系给出了声速温度系数（偏微熵）的一种计算方法．以顽火辉石为例，计算结果显示，在40-140GPa压力范围内，其纵波、体波的温度系数随压力的增大而减小，分别由40GPa时的0．386、0．255（m／s）·K，降至80GPa时的0．298、0．204（m／s）·K，120GPa时的0．244、0．175（m／s）·K，140GPa时的0．197、0．162（m／s）·K．将这一规律内推到零压得到（δK／δT）n=0．0279GPa·K^-1，与静高压下的实验数据吻合很好．; 张旭东朱波于慧陈修芳孙志勇; 关键词：高温高压声速顽火辉石外推

下地幔温压下(Mg,Fe)SiO_3钙钛矿的相稳定性: 2009年; 在69～100GPa冲击压力(估算温度为2600～4300K)范围内进行了初始样品为(Mg0.92,Fe0.08)SiO3顽火辉石和MgO+SiO2的冲击压缩回收实验。对回收样品进行的X射线衍射(XRD)分析结果表明:两发顽火辉石回收样品的主相均是单链状结构硅酸盐,而非钙钛矿结构;另外,回收样品中均未观察到氧化物SiO2和(Mg0.92,Fe0.08)O的XRD特征谱线;两发MgO+SiO2回收样品中均观察到SiO2和镁橄榄石(Mg2SiO4)而没有氧化物MgO。实验结果表明:在冲击压缩过程中样品处于钙钛矿结构,在冲击卸载过程中样品发生了由钙钛矿结构向单链状结构的逆转相变;在实验的温压范围内,不可能发生由(Mg0.92,Fe0.08)SiO3向SiO2和(Mg0.92,Fe0.08)O的化学分解相变,顽火辉石的高压相——钙钛矿结构是稳定的。高压加载或卸载过程引起的晶格畸变导致回收样品和原始样品的谱线差异,而高压加载导致钙钛矿型(Mg0.92,Fe0.08)SiO3晶格畸变的可能性更大。; 陈修芳于慧龚自正; 关键词：顽火辉石相稳定性 XRD分析

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于慧