朱冬辉
- 作品数：4 被引量：1H指数：1
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- 高激发振动态RbH(Х~1Σ^+,ν″=15～22)与H_2,N_2的振动-振动碰撞能量转移
- 2012年
- 脉冲激光激发Rb原子至6 D态,Rb(6 D)与H2反应生成RbH(Х1Σ+,ν″=0～2)振动态。研究了RbH(Х1Σ+)高位振动态与H2,N2间的碰撞弛豫过程,利用泛频泵浦分别激发Х1Σ+(ν″=0)至Х1Σ+(ν″=15～22)各振动态,检测激光激发Х1Σ+(ν″)至A1Σ+(ν′),测量A1Σ+(ν′)的时间分辨激光感应荧光光谱,利用Stern-Volmer方程,得到振动能级ν″的总的弛豫速率系数kν(H2)。在H2和N2的混合气体中,总弛豫速率系数kν(H2+N2)与α(H2的摩尔配比)成直线的关系,其斜率为kν(H2)-kν(N2),而截距为kν(N2)。对于ν″<18主要发生单量子弛豫(Δν=1)过程,kν(H2)和kν(N2)与振动量子数ν″均成线性增加关系。对于ν″≥18,多量子弛豫(Δν≥2)过程及共振振动-振动转移起重要作用。对于RbH(ν″=21)+N2(0),测量ν″=16的布居数时间演化轮廓,在20μs内有一个锐锋,在100～200μs内有一个较低的宽峰,锐锋相应于RbH(ν″=21)+N2(0)→RbH(ν″=16)+N2(1)的共振转移过程,而宽峰是由相继的单量子过程产生的。
- 张彬朱冬辉戴康沈异凡
- 关键词：N2
- 激发态H_2(X^1∑_g^+,v=1,J=1)之间的碰撞能量合并被引量：1
- 2011年
- 受激拉曼激发H2(0,1)基态的Q支得到H2(1,1)能级。在室温条件下,利用反斯托克斯拉曼散射(CARS)探测技术测量了碰撞能量合并(EP)过程H2(1,1)+H2(1,1)→H2(2,J)+H2(0,J″)及H2(1,1)与H2(1,J)转动能级间的碰撞转移速率系数。扫描CARS谱表明在H2(1,1)能级的碰撞能量转移过程中,仅使(2,1),(1,0)和(1,2)的振转能级得到布居。从H2(2,1)能级的时间分辨CARS强度的半对数描绘得到其退布率为(2.8±0.5)×105 s-1。用n1,n2,n3和n4,分别表示(1,1),(2,1),(1,0)和(1,2)能级上的布居数密度,对H2(1,1)能级的时间分辨CARS轮廓的形状进行理论模拟,并与实验结果进行比较,确定n1/n2=4.2。从扫描CARS谱的峰值得到n3/n2=1.2和n4/n2=1.0。确定被碰撞转移的H2有0.31处在v=2上,而在v=1上有0.69。碰撞能量合并的速率系数为(7.5±1.4)×10-14 cm3 s-1。对实验结果进行了讨论。
- 朱冬辉张彬沈异凡戴康
- 关键词：受激拉曼散射速率系数H2
- H_2(V=3)+H_2(He)碰撞中的转动能量转移
- 2012年
- 激发态Na_2与H_2碰撞,使H_2(V=3,J=3)得到布居,在H_2和He总气压为800 Pa及温度为700 K的条件下,利用相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)光谱技术研究了H_2(3,3)与H_2(He)间转动能量转移过程.改变CARS激光束与激发Na_2的激光之间的延迟时间,测量He不同摩尔配比时H_2(3,J)态CARS谱强度的时间演化,得到H_2(3,3)的总弛豫速率系数分别为k_(3,3)^(H_2)=(21士5)×10^(-3)cm^3·s^(-1)和k_(3,3)^(H_e)=(5.6士1.6)×10^(-13)cm^3·s^(-1).测量H_2(3,J)各转动态的相对CARS谱强度,由速率方程分析,得到H_2(3,3)+H_2→H_2(3,J)+H_2中,对于J=2,4,转移速率系数分别为(11±4)×10^(-13)cm^3·s^(-1)和(8.2±3.1)×10^(-13)cm^3·s_^(-1).在H_2(3,3)+He→H_2(3,J)+He中,对于J=2,4,转移速率系数分别为(3.1±1.2)×10^(-13)cm^3·s^(-1)和(2.1士0.7)×10^(13)cm^3·s^(-1).对于H_2(3,3),单量子弛豫|△J|=1约占该态总弛豫率的90%.
- 张彬朱冬辉戴康沈异凡
- 关键词：碰撞能量转移速率系数
- 高振动激发态LiH(X^1Σ^+,ν=9～15)与H_2,CO_2间振动弛豫的能量相关性
- 2012年
- Li(2p)与H2反应,生成LiH(X1Σ+,v=0)态,利用泵浦-检测实验方案,研究了LiH(v=9～15)与H2,CO2间振动弛豫速率系数kv(M)(M=H2,CO2).对于v″=9-12,kv(M)随v的增加呈线性增加,在这个区域内,单量子碰撞弛豫(v=1)占优势,对于v″=13～15,速率系数随v的增加比线性关系强得多,在这个区域内多量子弛豫(v≥2)或LiH高位振动态与H2,CO2间的共振振动-振动能量转移有很大的贡献.在LiH(v″)+H2碰撞中,对于v″=13,14,15能级,由双量子振动弛豫(v=2)产生的布居数分别占相应能级初始布居数的0.35,0.28和0.31.在LiH+CO2碰撞中,激发v″=15态后,测量了v″=12,J″=5能级布居数的时间演化轮廓,观察到了明显的双峰结构,这是发生共振过程LiH(15,0)+CO2→LiH(12,5)+CO2(001)的直接证据.
- 冯亮王淑英张彬朱冬辉戴康沈异凡王倩
- 关键词：LIHCO2
