张劲松
- 作品数：4 被引量：0H指数：0
- 供职机构：美国加州大学更多>>
- 相关领域：理学更多>>
- 1-戊基的紫外光解动力学（英文）
- 2018年
- 利用高里德堡态氢原子飞行时间（HRTOF）探测技术，研究了1-戊基在解离光波长范围236-254nm下的光解离动力学过程-1-戊基的氢原子光解碎片谱在245nml左右有一与乙基和正丙基在2pz→3s跃迁下类似的峰．H原子和C5H10产物的平动能分布谱中存在双峰，分别位于5kcal／mol（低平动能）和50kcal／mol（高平动能）附近．在碳氢键断裂过程中，有30％的过剩能量转换为氢原子和对应解离碎片的平动能（高平动能产物（fv）=0．58，低平动能产物（fv）=0．1g）．对于不同速度的氢原子产物，其角度分布也不同．高平动能产物为子向异性的角度分布，其角分布异向因子卢为0．4；而低平动能产物具有子向同性的角度分布．研宄结果表明，1-戊基在吸收了一个光子后通过跃迁到达3s里德堡电子态；其中一部分激发态下的1-戊基自由基沿着C-H方向上具有排斥性的激发态或基态势能面C-H键快速断裂，另一部分激发态下的1-戊基自由基则通过内转换回到电子基态再通过单分子解离产生氢原子及其对应产物．
- 孙格宋煜张劲松
- 关键词：光解离激发态
- 羟基自由基双光子激发解离动力学
- 2020年
- 本文利用高里德堡态氢原子飞行时间探测技术,研究了羟基自由基的双光子激发解离动力学.H(2S)+O(1D)和H(2S)+O(1S)解离通道是由于羟基在经由A2Σ+(v'=2,J'=0.5-2.5)中间态通过双光子激发最终到排斥性的激发态势能曲线22Ⅱ和B2Σ+上产生.这两种解离通道产物都具有各向异性的角向分布,其中H(2S)+O(1D)产物角分布异向因子β为-0.97,H(2S)+O(1S)产物角分布异向因子β为1.97.各向异性的角向分布与OH自由基在排斥性的激发态势能曲线上直接解离机理相吻合.此实验观测到羟基自由基的解离能为35580±15 cm-1.
- 孙格郑贤峰覃院宋煜张劲松Jose Martin AmeroGabriel JVázquez
- 关键词：光解离羟基自由基激发态势能曲线
- 间-吡啶基紫外光化学中的氢原子解离通道
- 2014年
- 利用高里德堡态氢原子飞行时间探测技术, 在224～248 nm激发波长研究了间-吡啶基紫外光化学中的氢原子解离通道的动力学过程．氢原子光解碎片产率谱显示在234 nm附近有较宽的吸收．产物的平动能释放较小；在224～248 nm激发波长区间平均〈 fT〉是0.12～0.19．产物的平动能分布显示产物是H＋HC≡C-CH=CH-C≡N，H 3,4-吡啶和H 2,3-吡啶，以H HC≡C-CH=CH-C≡N为主要的氢原子生成通道．氢原子碎片具有各向同性的角度分布．研究结果表明，在紫外电子态激发以后，间-吡啶基经过内转换到电子基态，再经由单分子解离到H HC≡C-CH=CH-C≡N，H 3,4-吡啶和H 2,3-吡啶产物．间-吡啶基的紫外光解机理和以前报道过的邻-吡啶基的紫外光解机理相似．
- Michael LucasJasmine Minor张劲松Christopher Brazier
- 关键词：光解吡啶基吡啶解离
- Ar原子偶字称 3p^5（2P1/2）nl′ [K′]J （l′=1, 3） 自电离Rydberg态共振增强激发光谱
- 2013年
- 用脉冲直流放电产生Ar原子亚稳态3p54s[3／2]2和3p54s′[1／2]0在单光予32500-35600cm-1能量范围内，结合飞行时间质谱技术获得Ar原子共振增强激发光谱．光谱分析表明，所有谱线来源于Ar原子3p54s[3／2]2SD3p54s′[1／2]0两个亚稳态吸收单个光子向偶宇称np′、nf′自电离Rydberg态序列的跃迁．实验观测到许多新的自电离能级，并获得更精确和系统的能级位置和量子亏损值数据．
- 李春燕何志巍王婷婷甄军锋陈旸张劲松
- 关键词：AR原子
